Ответ:
30°
Объяснение:
1. Составим 2-ой закон Ньтона для второй ситуации (
),

Здесь уже учтено, что:


Из первого уравнения, следует:

Из этого уравнения видно, что 
Тогда можно записать уравнение кинематики для равноускоренного движения:


2. Теперь составим уравнение при коэффициенте трения равным 
Т. к в условии сказано, что при углах меньше чем
, брусок не скользит, а следовательно покоится, тогда можно взять угол немного меньший чем угол
, т. е α ≈ β, и записать первое положение статики в момент 
То есть тело только - только будеть скользить, поэтому можно рассмотреть предельный случай:




Подставляем коэффициент трения скольжения в закон равноускоренного движения:




